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Zeuge r. 
Um dahin za gelangen ist vorerst die Wirkung des durch den Strom 
hervorgerufenen Magnetismus des Schliessungsleiters auf den inner 
halb der Ebene desselben sich befindenden magnetischen Punkt 
zu betrachten. 
Es sei (Fig. 1) AB ein Stück eines nach einer symmetrischen in 
sich zurückkehrenden Curve gekrümmten Schliessungsleiters, M sei 
eine Axe desselben und in N befinde sich ein magnetischer Punkt, 
der, mit 0 fix verbunden, sich um diesen Punkt frei bewegen kann. 
Ist M ein elementares Stückchen des Leiters, das in der Verlängerung 
der Geraden MO liegt, so 
wird dasselbe einehestimmte, 
der Strom-Intensität und dem 
Magnetismus des Punktes N 
proportionale Wirkung her 
vorbringen. Ist diese Wir 
kung für die Einheit der Ent 
fernung p, so wird für die 
Entfernung a die Wirkung 
p' = pf(d) sein. Für ein 
anderes Tkeilchen M' des 
Schliessungsleiters ändert 
sich hlos der Abstand, nicht aber die Grösse p, so dass p" =pf{a!) 
wird, folglich ist 
P ■ P" ==/■(«) = /’(«') «der p" = p . 
f(ä) 
Man kann sich daher auch die Sache so vorstellen, als ob das 
Theilchen M' von M aus jedoch mit der Intensität pwirkte, 
/■(“) 
d. i. man kann die Wirkung jedes Stromtheilchens auf die Axe 
reducirt denken. 
Die Summe der Einzelwirkungen der magnetischen Strom- 
theilchen wird offenbar die Totalwirkung des Magnetismus des 
Schliessungsleiters auf den magnetischen Punkt darstellen; nennt 
man diese S, so ist dann : 
S — Pf( a ) + Pf(") + Pf(ß') + • • ■ + pf(a„) = 
= P1/00 + A«') + /•(«") + ■ • .+/“(«„)];