eines galvanischen Stromes auf einen magnetischen Punkt. 269
wir nach der Seite der Fläche hin betrachten, nach welcher die vor
hin auf die Ebene des Winkels gestellte Senkrechte weiset, so
kann man
setzen, wobei die Integration sich über die ganze durch den Strom
leiter begrenzte Fläche ff erstreckt.
Man lege unendlich nahe zu dieser Fläche auf der Seite, nach
welcher die Normalen gehen, eine zweite, und bezeichne das Stück
der Normallinie am Elemente da, welches zwischen beide Flächen
fällt, mit dp, ferner die dem Ende dieses Stückes entsprechende
Änderung von u mit du, so ergibt sich wegen
cos d =
8p
und
die Formel
Man kann diese Formel auch so darstellen:
da
u ■+- du.
In dieser Gestalt lässt sie das Potenzial V als den Inbegriff der
Potenziale von Magnetismen erscheinen, welche auf beiden Flächen
so vertheilt sind, dass auf je zwei in normaler Richtung einander
correspondirende Elemente gleiche Mengen entgegengesetzter Magne
tismen kommen und die Dichte des Magnetismus an jedem Elemente
wie da, dem entsprechenden Abstande dp beider Flächen an dieser
Stelle verkehrt proportionirt ist. Dieses Resultat ist derAmpere'sehe
Satz, vermöge welchem die Action eines in sich zurückkehrenden
galvanischen Stromes in elektromagnetischer Hinsicht mit jener
einer beliebigen von ihm begrenzten und beiderseits in unendlicher
Nähe mit entgegengesetzten Magnetismen bekleideten Fläche über
einstimmt.
Man kann mittelst dieses Satzes auf eine sehr einfache Weise
zu dem Ausdrucke für das Gesetz der Action zwischen zwei Elemen-
tartheilchen galvanischer Ströme gelangen, zu welchem Ende man
V=
1 ila
8p H
7¥